Electromagnetismo

Inducción
electromagnética

Espiras en un campo
magnético variable (I)

Espiras en un campo
magnético variable (II)

Demostración de
la ley de Faraday

Acelerador de partículas
El betatrón

Varilla que se mueve
en un c. magnético

Caída de una varilla
en un c. magnético

Movimiento de una
espira a través de
un c. magnético

Corrientes de
Foucault (I)

Corrientes de
Foucault (II)

Inducción homopolar

Un disco motor y
generador

Autoinducción.
Circuito R-L

Circuitos acoplados

Oscilaciones eléctricas

Elementos de un 
circuito de C.A.

Circuito LCR en serie
Resonancia

Medida de la velocidad
de la luz en el vacío

Efectos mecánicos de
la ley de Faraday

El anillo de Thomson (I)

El anillo de Thomson (II)

Momento de las fuerzas sobre el disco

Balance energético

Actividades

Poco después de descubrimiento de la inducción electromagnética, Faraday llevó a cabo el experimento cuyo esquema se muestra en la figura. Un imán cilíndrico se sostiene colgando verticalmente con uno de los polos sumergido en mercurio. El polo superior se conecta al mercurio mediante un cable. Si se pone en movimiento de rotación el imán se observa el paso de corriente por el galvanómetro G. Si se sustituye el galvanómetro por una batería que suministre corriente al circuito, el imán empieza a girar espontáneamente alrededor de su eje, tenemos entonces un motor. La inducción homopolar es intrigante en el sentido de que el flujo que atraviesa el circuito no cambia con el tiempo y sin embargo, se produce una fem.

El término inducción homopolar fue acuñado por Weber, quién pensó que solamente uno de los polos estaba involucrado en el fenómeno.

Cálculo de la fem

El campo en el interior del imán se dirige desde el polo Sur hacia el polo Norte y no cambia al girar el imán. Las líneas de fuerza en el interior del imán son complicadas por lo que simplificaremos el problema estudiando el comportamiento de un disco en rotación bajo la influencia de un campo magnético uniforme paralelo al eje del disco. Explicaremos la aparición de la fem en términos de las fuerzas sobre los portadores de carga positivos del disco. Consideremos un portador de carga positivo situado a una distancia r del disco. La velocidad del portador de carga es v=w ·r, cuya dirección es tangente a la circunferencia que describe. La fuerza que ejerce el campo magnético es

La fuerza magnética impulsa a los portadores de carga positivos desde el eje hacia el borde del disco. El campo E_n (fuerza por unidad de carga ) es E_n=v·B=B·w ·r. La fem, o diferencia de potencial entre el borde del disco y el eje es

Los portadores de carga positiva son "bombeados" desde el eje hacia la periferia donde adquieren un potencial mayor. Luego, los portadores de carga "descienden espontáneamente" desde la periferia hacia el eje, completando el circuito. La intensidad de la corriente inducida es el cociente entre la fem y la resistencia i=VE/Re. Se denomina aquí Re a la resistencia para no confundirla con el radio del disco.

Momento de las fuerzas sobre el disco

Calcularemos el momento que tendremos que hacer sobre el disco para que describa un movimiento de rotación con velocidad angular constante. La fuerza que ejerce un campo magnético sobre una porción de corriente rectilínea de longitud L viene dada por la expresión

La fuerza magnética sobre una porción de corriente rectilínea comprendida entre r y r+dr (el campo y la corriente son perpendiculares) es

El momento de todas estas fuerzas respecto del eje de rotación es

Este momento se opone al movimiento del disco, por lo que tendremos que aplicar una fuerza cuyo momento M_a sea igual y opuesto al momento M_m que ejerce el campo magnético sobre la corriente inducida.

Como podemos apreciar el disco de Faraday es similar a la varilla que se mueve en un campo magnético uniforme. La diferencia está en el tipo de movimiento, rotación en el disco, y traslación en la varilla, y las magnitudes que intervienen momento y velocidad angular en el disco, y fuerza y velocidad lineal en la varilla.

Balance energético

La energía por unidad de tiempo (potencia) mecánica aplicada es el producto del momento de la fuerza aplicada M_a por la velocidad angular constante w .

Esta energía se disipa en la resistencia por efecto Joule

Actividades

Introducimos los siguientes datos en los respectivo controles de edición

• El campo magnético (en gauss ó 10^-4 T) que puede ser un número positivo o negativo
• La velocidad angular inicial de rotación en (rad/s) un número positivo o negativo.
• Radio del disco (en cm)

Se pulsa el botón titulado Empieza, y se observa el movimiento de rotación del disco, como va disminuyendo su velocidad angular. Se puede detener la marcha del disco en cualquier momento pulsando en el botón titulado Pausa. Se reanuda volviendo a pulsar el mismo botón, titulado ahora Continua. Se puede ver la evolución de la "experiencia" paso a paso pulsando el botón titulado Paso.

Las corriente inducidas se visualizan mediante el movimiento de puntos de color rojo que representan a portadores de carga positivos.

Se representan los siguientes vectores

• Velocidad del portador de carga positivo (un vector de color azul, tangente a la circunferencia que describe)
• Campo magnético (un vector de color rojo que apunta hacia arriba o hacia abajo)
• Fuerza que ejerce el campo magnético sobre el portador de carga positivo (un vector de color negro que apunta hacia la izquierda o hacia la derecha).

En la parte superior derecha aparece el valor numérico de la fem, calculada mediante la fórmula

Se recomienda al lector dibujar sobre un papel el disco y el campo magnético con el siguiente convenio:

• Un círculo con un punto en su interior indica que el campo magnético es perpendicular al plano del papel que apunta hacia el lector.
• Un círculo con una cruz representa un campo magnético perpendicular al plano del papel que apunta hacia dentro, en sentido contrario al anterior.

1. Dibujar el vector velocidad de un punto del disco.
2. Dibujar la fuerza sobre un portador de carga positivo situado en dicho punto y a continuación, el sentido de la corriente inducida.